FísicaMedioProblema · 2,5 pts

Satélites, órbitas y leyes de Kepler

Andalucía · 2024 · Junio · Opción B
Enunciado
a) i) Deduzca razonadamente la expresión de la velocidad de escape de un cuerpo desde la superficie de un planeta. ii) La masa y el radio de la Tierra son 8181 y 3,673{,}67 veces la masa y el radio de la Luna, respectivamente. ¿Qué relación existe entre las velocidades de escape desde las superficies de la Tierra y la Luna? Razone su respuesta.

b) Se desea poner alrededor de Júpiter un satélite artificial en órbita circular estacionaria (igual periodo que el planeta). Un día en Júpiter es 0,410{,}41 veces el día terrestre y la masa de Júpiter es 318318 veces la de la Tierra. Determine: i) el radio orbital alrededor de Júpiter; ii) la relación que existe entre los radios orbitales de dos satélites que orbitan estacionariamente alrededor de la Tierra y de Júpiter.

Datos: G=6,67⋅10−11 N m2 kg−2G = 6{,}67\cdot 10^{-11}\,\text{N}\,\text{m}^2\,\text{kg}^{-2}; MJuˊpiter=1,9⋅1027 kgM_{\text{Júpiter}} = 1{,}9\cdot 10^{27}\,\text{kg}; TTierra=24 hT_{\text{Tierra}} = 24\,\text{h}.
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Resultado
  ve=2GMRve,Tve,L=813,67=4,7  \boxed{\;v_e = \sqrt{\dfrac{2GM}{R}} \qquad \dfrac{v_{e,T}}{v_{e,L}} = \sqrt{\dfrac{81}{3{,}67}} = 4{,}7\;}  rJ=1,59⋅108 mrJrT=3,77  \boxed{\;r_J = 1{,}59\cdot 10^{8}\ \text{m}\qquad \dfrac{r_J}{r_T} = 3{,}77\;}
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Estrategia

La velocidad de escape sale de una idea sencilla: escapar significa llegar al infinito con velocidad nula, y como en el infinito tanto EcE_c como EpE_p valen cero, basta imponer energía mecánica total nula.

En b) "estacionaria" quiere decir que el satélite tarda en dar una vuelta lo mismo que el planeta en girar sobre sí mismo, así que el periodo nos lo dan. Con la fuerza gravitatoria como centrípeta se despeja el radio. Para el apartado ii) conviene no repetir el cálculo entero: es más limpio dejar la relación en función de los cocientes de masas y periodos.
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Desarrollo

a) i) Un cuerpo de masa mm lanzado desde la superficie de un planeta de masa MM y radio RR tiene energía mecánicaE=12mv2−GMmRE = \tfrac{1}{2}m v^2 - \frac{G M m}{R}Escapar significa alcanzar el infinito, donde Ep=0E_p = 0, y hacerlo justo con velocidad nula (caso límite), luego E∞=0E_{\infty} = 0. Como no hay fuerzas disipativas, la energía se conserva:12mve2−GMmR=0\tfrac{1}{2}m v_e^2 - \frac{G M m}{R} = 0ve=2GMR\boxed{v_e = \sqrt{\frac{2 G M}{R}}}Obsérvese que no depende de la masa del cuerpo que escapa: se cancela.

a) ii) Aplicando la fórmula a los dos astros y dividiendo:ve,Tve,L=2GMT/RT2GML/RL=MTML⋅RLRT\frac{v_{e,T}}{v_{e,L}} = \frac{\sqrt{2GM_T/R_T}}{\sqrt{2GM_L/R_L}} = \sqrt{\frac{M_T}{M_L}\cdot\frac{R_L}{R_T}}Con MT=81 MLM_T = 81\,M_L y RT=3,67 RLR_T = 3{,}67\,R_L:ve,Tve,L=813,67=22,07=4,70\frac{v_{e,T}}{v_{e,L}} = \sqrt{\frac{81}{3{,}67}} = \sqrt{22{,}07} = 4{,}70La velocidad de escape desde la Tierra es unas 4,74{,}7 veces la de la Luna. (Con ve,T≈11,2 km/sv_{e,T} \approx 11{,}2\,\text{km/s} resulta ve,L≈2,4 km/sv_{e,L} \approx 2{,}4\,\text{km/s}, que es el valor real.)

b) i) Órbita estacionaria significa que el periodo del satélite coincide con el de rotación del planeta:TJ=0,41⋅24 h=9,84 h=3,54⋅104 sT_J = 0{,}41\cdot 24\ \text{h} = 9{,}84\ \text{h} = 3{,}54\cdot 10^{4}\ \text{s}Igualando la fuerza gravitatoria a la centrípeta, con v=2πr/Tv = 2\pi r/T:GMJmr2=m 4π2rTJ2⟹r=GMJ TJ24π23\frac{G M_J m}{r^2} = m\,\frac{4\pi^2 r}{T_J^2} \quad\Longrightarrow\quad r = \sqrt[3]{\frac{G M_J\,T_J^2}{4\pi^2}}r=6,67⋅10−11⋅1,9⋅1027⋅(3,54⋅104)24π23=4,03⋅10243r = \sqrt[3]{\frac{6{,}67\cdot 10^{-11}\cdot 1{,}9\cdot 10^{27}\cdot (3{,}54\cdot 10^{4})^2}{4\pi^2}} = \sqrt[3]{4{,}03\cdot 10^{24}}r=1,59⋅108 mr = 1{,}59\cdot 10^{8}\ \text{m}b) ii) La misma expresión vale para la Tierra, así que al dividir se cancelan GG y 4π24\pi^2:rJrT=MJ TJ2MT TT23=MJMT(TJTT)23\frac{r_J}{r_T} = \sqrt[3]{\frac{M_J\,T_J^2}{M_T\,T_T^2}} = \sqrt[3]{\frac{M_J}{M_T}\left(\frac{T_J}{T_T}\right)^2}Con MJ=318 MTM_J = 318\,M_T y TJ=0,41 TTT_J = 0{,}41\,T_T:rJrT=318⋅(0,41)23=53,53=3,77\frac{r_J}{r_T} = \sqrt[3]{318\cdot (0{,}41)^2} = \sqrt[3]{53{,}5} = 3{,}77El radio de la órbita estacionaria de Júpiter es unas 3,83{,}8 veces el de la órbita geoestacionaria. (Comprobación: la órbita geoestacionaria terrestre está a rT=4,23⋅107 mr_T = 4{,}23\cdot 10^{7}\,\text{m}, y 1,59⋅108/4,23⋅107=3,771{,}59\cdot 10^{8}/4{,}23\cdot 10^{7} = 3{,}77.)
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Consejo

En a) ii) no calcules las dos velocidades por separado: divide las expresiones y trabaja con los cocientes. Además, no te dan las masas ni los radios de la Tierra y la Luna, solo sus cocientes, así que es el único camino.

Y ojo con el radio de Júpiter en b): el enunciado da la masa, no el radio del planeta. El rr que sale de Kepler es el radio de la órbita medido desde el centro del planeta, no una altura sobre su superficie.
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