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Problema resuelto de Física: Radiactividad y desintegraciónSelectividad (PAU) · País Vasco 2021 · Junio

País Vasco · 2021 · Junio
Enunciado
Describir el fenómeno de la radiactividad natural. Desintegración radiactiva. Emisión de partículas alfa, beta y gamma. Leyes de Soddy y Fajans. Ejemplos.
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Resultado
Radiactividad natural: emisión espontánea de radiación por núcleos inestables; N=N0e−λtN = N_0e^{-\lambda t}, T1/2=ln⁡2/λT_{1/2} = \ln 2/\lambda, A=λNA = \lambda N. α\alpha: núcleos de He, poco penetrantes. β−\beta^-: electrones nucleares. γ\gamma: fotones muy penetrantes. Soddy-Fajans: con α\alpha, A−4A-4 y Z−2Z-2; con β−\beta^-, AA igual y Z+1Z+1; con γ\gamma, sin cambios.
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Estrategia

Hay que recorrer cinco puntos: qué es la radiactividad natural (núcleos inestables que se transforman solos), cómo evoluciona una muestra con el tiempo (ley de desintegración), qué son las radiaciones α\alpha, β\beta y γ\gamma, cómo cambian AA y ZZ en cada emisión (leyes de Soddy y Fajans) y algunos ejemplos con sus ecuaciones nucleares ajustadas.
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Desarrollo

Radiactividad natural. Es la emisión espontánea de radiación por parte de núcleos atómicos inestables, que se transforman en otros más estables. La descubrió Becquerel en 1896 con sales de uranio, y Marie y Pierre Curie descubrieron después el polonio y el radio. Es un fenómeno nuclear: no depende del estado químico del elemento, ni de la presión ni de la temperatura. La presentan los núcleos con demasiados neutrones o protones, o simplemente demasiado pesados (Z>83Z > 83), como los de las series del uranio, del torio y del actinio.

Desintegración radiactiva. Cada núcleo se desintegra al azar, pero en una muestra con muchos núcleos el número de desintegraciones por segundo es proporcional al número de núcleos presentes: dN/dt=−λNdN/dt = -\lambda N. Integrando:N(t)=N0 e−λtN(t) = N_0\,e^{-\lambda t}donde λ\lambda es la constante de desintegración (s⁻¹), característica de cada isótopo. El periodo de semidesintegración es el tiempo en que se reduce a la mitad el número de núcleos, T1/2=ln⁡2/λT_{1/2} = \ln 2/\lambda; la vida media, τ=1/λ\tau = 1/\lambda; y la actividad, A=λNA = \lambda N, se mide en becquerel (1 Bq = 1 desintegración/s).

Las tres radiaciones.
  • Alfa (α\alpha): núcleos de helio, 24He{}^4_2\text{He} (dos protones y dos neutrones), con carga +2e+2e. Muy ionizantes pero poco penetrantes: los detiene una hoja de papel o unos centímetros de aire. Las emiten sobre todo los núcleos pesados.
  • Beta (β−\beta^-): electrones que salen del núcleo cuando un neutrón se transforma en un protón: n→p+e−+νˉen \to p + e^- + \bar\nu_e. Más penetrantes que las α\alpha (los detiene una lámina de aluminio de unos milímetros) y menos ionizantes. Existe también la emisión β+\beta^+ (positrones), en núcleos con exceso de protones.
  • Gamma (γ\gamma): radiación electromagnética de muy alta energía (fotones), emitida cuando el núcleo pasa de un estado excitado a otro de menor energía, normalmente tras una emisión α\alpha o β\beta. Sin carga ni masa; es la más penetrante (hacen falta varios centímetros de plomo u hormigón).
En un campo eléctrico o magnético, las α\alpha y las β\beta se desvían en sentidos opuestos (cargas opuestas) y las γ\gamma no se desvían.

Leyes de Soddy y Fajans (de desplazamiento radiactivo). En toda desintegración se conservan el número másico AA y la carga ZZ:

Primera ley. Al emitir una partícula α\alpha, el núcleo pierde 4 unidades de masa y 2 de carga: se convierte en el elemento situado dos lugares antes en el sistema periódico.ZAX→Z−2A−4Y+24He{}^A_Z\text{X} \to {}^{A-4}_{Z-2}\text{Y} + {}^4_2\text{He}Segunda ley. Al emitir una partícula β−\beta^-, el número másico no cambia y la carga aumenta en 1: se convierte en el elemento situado un lugar después.ZAX→Z+1AY+−1    0e+νˉe{}^A_Z\text{X} \to {}^{A}_{Z+1}\text{Y} + {}^{\;\;0}_{-1}e + \bar\nu_eRadiación gamma. Al emitir radiación γ\gamma, ni AA ni ZZ cambian: el núcleo solo pierde energía, ZAX∗→ZAX+γ{}^A_Z\text{X}^* \to {}^A_Z\text{X} + \gamma.

Ejemplos.
  • Desintegración α\alpha del uranio-238:  92238U→ 90234Th+24He{}^{238}_{\ 92}\text{U} \to {}^{234}_{\ 90}\text{Th} + {}^4_2\text{He} (T1/2≈4,5⋅109T_{1/2} \approx 4{,}5\cdot 10^{9} años).
  • Desintegración β−\beta^- del torio-234:  90234Th→ 91234Pa+−1    0e+νˉe{}^{234}_{\ 90}\text{Th} \to {}^{234}_{\ 91}\text{Pa} + {}^{\;\;0}_{-1}e + \bar\nu_e.
  • Desintegración β−\beta^- del carbono-14, que se usa para datar restos orgánicos:  614C→ 714N+−1    0e+νˉe{}^{14}_{\ 6}\text{C} \to {}^{14}_{\ 7}\text{N} + {}^{\;\;0}_{-1}e + \bar\nu_e (T1/2≈5730T_{1/2} \approx 5730 años).
  • El radio-226 se desintegra por emisión α\alpha en radón-222, un gas radiactivo natural:  88226Ra→ 86222Rn+24He{}^{226}_{\ 88}\text{Ra} \to {}^{222}_{\ 86}\text{Rn} + {}^4_2\text{He}.
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Consejo

Escribe las leyes de desplazamiento con ecuaciones nucleares generales y comprueba en cada ejemplo que la suma de los números másicos y la de los atómicos es la misma a los dos lados de la flecha.

Para cada radiación di su naturaleza (qué es), su carga y su poder de penetración: es la tabla que el corrector espera encontrar.
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