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Problema resuelto de Física: Inducción electromagnéticaSelectividad (PAU) · País Vasco 2021 · Junio

País Vasco · 2021 · Junio
Enunciado
Una espira circular de radio 20 cm20\ \text{cm} se coloca perpendicularmente a un campo magnético uniforme de 0,4 T0{,}4\ \text{T}. Halla la fuerza electromotriz inducida en la espira si en 0,1 s0{,}1\ \text{s}:

a) Se duplica el valor del campo magnético.

b) Se invierte el sentido del campo magnético.

c) Se gira la bobina 90∘90^\circ en torno a un eje perpendicular al campo.
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Resultado
F.e.m. media en los 0,1 s0{,}1\ \text{s} (flujo inicial Φ1=0,016π Wb\Phi_1 = 0{,}016\pi\ \text{Wb}):

a) ε=−0,16π≈−0,50 V\varepsilon = -0{,}16\pi \approx -0{,}50\ \text{V} (módulo 0,50 V0{,}50\ \text{V}).

b) ε=0,32π≈1,01 V\varepsilon = 0{,}32\pi \approx 1{,}01\ \text{V}.

c) ε=0,16π≈0,50 V\varepsilon = 0{,}16\pi \approx 0{,}50\ \text{V}.
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Estrategia

En los tres casos cambia el flujo magnético que atraviesa la espira, y por la ley de Faraday ese cambio induce una fuerza electromotriz. Como solo sabemos cuánto cambia el flujo y en cuánto tiempo, calculamos la f.e.m. media:ε=−ΔΦΔt\varepsilon = -\frac{\Delta\Phi}{\Delta t}El flujo es Φ=B Scos⁡α\Phi = B\,S\cos\alpha, con α\alpha el ángulo entre B⃗\vec B y el vector superficie (perpendicular al plano de la espira). Al principio la espira es perpendicular al campo, así que B⃗\vec B y S⃗\vec S son paralelos y α=0∘\alpha = 0^\circ. Calculamos el flujo inicial y, en cada caso, el final.
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Desarrollo

Superficie y flujo inicial. Con r=0,20 mr = 0{,}20\ \text{m}:S=πr2=π⋅0,202=0,04π=0,126 m2S = \pi r^2 = \pi\cdot 0{,}20^2 = 0{,}04\pi = 0{,}126\ \text{m}^2Φ1=B Scos⁡0∘=0,4⋅0,04π=0,016π=5,03⋅10−2 Wb\Phi_1 = B\,S\cos 0^\circ = 0{,}4\cdot 0{,}04\pi = 0{,}016\pi = 5{,}03\cdot 10^{-2}\ \text{Wb}a) Se duplica el campo. Ahora B=0,8 TB = 0{,}8\ \text{T} y Φ2=0,8⋅0,04π=0,032π Wb\Phi_2 = 0{,}8\cdot 0{,}04\pi = 0{,}032\pi\ \text{Wb}:ε=−Φ2−Φ1Δt=−0,032π−0,016π0,1=−0,16π=−0,50 V\varepsilon = -\frac{\Phi_2 - \Phi_1}{\Delta t} = -\frac{0{,}032\pi - 0{,}016\pi}{0{,}1} = -0{,}16\pi = -0{,}50\ \text{V}El signo menos (ley de Lenz) indica que la corriente inducida circula en el sentido que crea un campo opuesto al aumento: dentro de la espira, su campo apunta en contra de B⃗\vec B.

b) Se invierte el campo. El módulo sigue siendo 0,4 T0{,}4\ \text{T}, pero ahora B⃗\vec B y S⃗\vec S son antiparalelos (α=180∘\alpha = 180^\circ): Φ2=0,4⋅0,04πcos⁡180∘=−0,016π Wb\Phi_2 = 0{,}4\cdot 0{,}04\pi\cos 180^\circ = -0{,}016\pi\ \text{Wb}.ε=−−0,016π−0,016π0,1=0,32π=1,01 V\varepsilon = -\frac{-0{,}016\pi - 0{,}016\pi}{0{,}1} = 0{,}32\pi = 1{,}01\ \text{V}Es el doble que en a): el flujo no pasa de Φ1\Phi_1 a cero, sino de Φ1\Phi_1 a −Φ1-\Phi_1, así que cambia 2Φ12\Phi_1.

c) Se gira la espira 90∘90^\circ. Al girar en torno a un eje perpendicular al campo, la espira acaba paralela a B⃗\vec B: el vector superficie forma α=90∘\alpha = 90^\circ con el campo y Φ2=B Scos⁡90∘=0\Phi_2 = B\,S\cos 90^\circ = 0.ε=−0−0,016π0,1=0,16π=0,50 V\varepsilon = -\frac{0 - 0{,}016\pi}{0{,}1} = 0{,}16\pi = 0{,}50\ \text{V}Ahora el flujo disminuye, así que la corriente inducida crea un campo en el mismo sentido que B⃗\vec B, para oponerse a esa disminución (de ahí el signo contrario al de a)).
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Consejo

Calcula siempre el flujo inicial y el final por separado y luego resta: así no se escapa el caso b), donde el flujo cambia de signo y la variación es el doble.

El ángulo de Φ=BScos⁡α\Phi = BS\cos\alpha es el que forman B⃗\vec B y el vector perpendicular a la espira, no el plano de la espira: «espira perpendicular al campo» significa α=0∘\alpha = 0^\circ. Comenta el signo de la f.e.m. con la ley de Lenz.
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