FísicaMedioProblema · 2,5 pts

Inducción electromagnética

Andalucía · 2019 · Septiembre · Opción A
Enunciado
a) Se coloca una espira circular dentro de un campo magnético uniforme B0B_0 perpendicular al plano de la espira y dirigido hacia adentro del papel (en la figura del examen, la espira sobre un fondo de aspas ×\times). Explique el sentido de la corriente inducida: i) si se aumenta progresivamente el radio de la espira manteniendo BB constante; ii) si se mantiene el radio pero se aumenta BB.

b) En un campo magnético de 0,4 T0{,}4\,\text{T} hay una bobina circular de 100100 espiras de 0,20 m0{,}20\,\text{m} de radio, en un plano perpendicular al campo. Determine la f.e.m. inducida (en un intervalo de 2 s2\,\text{s}) si: i) se duplica el campo; ii) se gira la bobina 90∘90^\circ en torno a un eje paralelo al campo.
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Resultado
  ε(i)=2,51 V;ε(ii)=0 V  \boxed{\;\varepsilon_{\text{(i)}} = 2{,}51\ \text{V}\quad;\quad \varepsilon_{\text{(ii)}} = 0\ \text{V}\;}
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Estrategia

Ley de Faraday-Lenz: ε=−NΔΦΔt\varepsilon = -N\dfrac{\Delta\Phi}{\Delta t}, con Φ=B Acos⁡α\Phi = B\,A\cos\alpha. En a) tanto aumentar el área como aumentar BB hacen crecer el flujo entrante, así que la corriente inducida se opone (sentido antihorario, campo saliente). En b) calculamos ΔΦ\Delta\Phi en cada caso; ojo con el giro: si el eje es paralelo a B⃗\vec B, el flujo no cambia.
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Desarrollo

a) El flujo magnético a través de la espira es Φ=B⃗⋅S⃗=B πr2\Phi = \vec B\cdot\vec S = B\,\pi r^2 (campo perpendicular al plano). Según la ley de Faraday, se induce una f.e.m. ε=−dΦdt\varepsilon = -\dfrac{d\Phi}{dt} siempre que el flujo varíe, y según la ley de Lenz la corriente inducida circula en el sentido que crea un campo magnético que se opone a la variación del flujo.

i) Si aumenta el radio con B0B_0 constante, aumenta la superficie S=πr2S=\pi r^2 y, con ella, el flujo entrante en el papel. La corriente inducida debe crear en el interior de la espira un campo saliente (hacia el observador) que compense ese aumento. Por la regla de la mano derecha (dedos en el sentido de la corriente, pulgar en el del campo que crea en el interior), la corriente circula en sentido antihorario visto como en la figura.

ii) Si se mantiene el radio y aumenta BB, el flujo entrante también aumenta, ahora por el aumento del campo. Por la misma razón, el campo inducido debe ser saliente y la corriente circula de nuevo en sentido antihorario.

(Si el flujo disminuyera, el campo inducido reforzaría al entrante y la corriente sería horaria.)

b) Área: A=πr2=π(0,20)2=0,1257 m2A = \pi r^2 = \pi(0{,}20)^2 = 0{,}1257\,\text{m}^2.

i) Al duplicar el campo (0,4→0,8 T0{,}4\to0{,}8\,\text{T}):∣ε∣=NΔB AΔt=100⋅(0,8−0,4)⋅0,12572=2,51 V|\varepsilon| = N\frac{\Delta B\,A}{\Delta t} = 100\cdot\frac{(0{,}8-0{,}4)\cdot 0{,}1257}{2} = 2{,}51\ \text{V}(f.e.m. media en los 2 s2\,\text{s}; el signo menos de la ley de Faraday solo indica que la corriente se opone al aumento de flujo).

ii) Al girar 90∘90^\circ en torno a un eje paralelo a B⃗\vec B (el propio eje de la bobina, perpendicular a su plano), la normal de la bobina sigue apuntando en la dirección de B⃗\vec B: el ángulo entre B⃗\vec B y S⃗\vec S sigue siendo 0∘0^\circ, Φ=NBAcos⁡0∘\Phi = NBA\cos0^\circ no varía y por tanto ε=0\varepsilon = 0.
Simulación interactivaVisualiza este problema en una simulación (se abre en una nueva pestaña)
En la simulación el área del circuito crece porque una varilla se aleja del lado fijo sobre dos raíles, no porque aumente el radio, pero el efecto es el del apartado a) i): con el campo entrante constante, el flujo entrante aumenta y la corriente inducida es antihoraria.
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Consejo

Trampa clásica: girar la bobina solo induce f.e.m. si el eje de giro es perpendicular al campo (así cambia cos⁡α\cos\alpha). Si el eje es paralelo a B⃗\vec B, la bobina "gira sobre sí misma" sin cambiar el flujo → ε=0\varepsilon = 0.
Paso 1 de 3
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